Физика — Электричество и магнетизм

V1: Электричество и магнетизм

V2: Электрические и магнитные свойства вещества

I

S: Верным для неполярных диэлектриков является утверждение: 

-:  Диэлектрическая проницаемость неполярных газообразных диэлектриков зависит от поляризуемости атома (молекулы), зависящей только от объема атома (молекулы) и от их концентрации

  -:  Диэлектрическая восприимчивость неполярных диэлектриков обратно пропорциональна температуре

  +:  Диэлектрическая восприимчивость неполярных диэлектриков прямо пропорциональна напряженности внешнего электрического поля

  -:  Диэлектрическая проницаемость неполярных диэлектриков

I:

S: Неверным для ферромагнетиков является утверждение:

-:  Магнитная проницаемость ферромагнетика – постоянная величина, характеризующая его магнитные свойства.

  +:  Ферромагнетиками называются твердые вещества, которые могут обладать спонтанной намагниченностью, то есть могут быть намагничены в отсутствие внешнего магнитного поля.

  -:  Для ферромагнетиков характерно явление магнитного гистерезиса: связь между магнитной индукцией (намагниченностью) и напряженностью внешнего магнитного поля оказывается неоднозначной и определяется предшествующей историей намагничивания ферромагнетика.

  -:  Для каждого ферромагнетика имеется температура, называемая температурой или точкой Кюри, при которой ферромагнитные свойства исчезают.

I:

S: Парамагнетиком является вещество с магнитной проницаемостью 

+:  =1,00036

  -:  =0,999864

  -:  2600

  -:  1

I:

S: На рисунке представлены графики, отражающие характер зависимости поляризованности Р диэлектрика от напряженности внешнего электрического поля Е. Неполярным диэлектрикам соответствует кривая 

+:  4

  -:  1

  -:  2

  -:  3

I:

S: Диамагнетиком является вещество с магнитной проницаемостью 

+:  =0,999864

  -:  =1,00036

  -:  =2600

  -:  =1

I:

S: Для ориентационной поляризации диэлектриков характерно 

-:  влияние теплового движения молекул на степень поляризации диэлектрика

  -:  расположение дипольных моментов строго по направлению внешнего электрического поля

  -:  отсутствие влияния теплового движения молекул на степень поляризации диэлектрика

  +:  наличие этого вида поляризации у всех видов диэлектриков

I:

S: На рисунке представлены графики, отражающие характер зависимости величины намагниченности I вещества (по модулю) от напряженности магнитного поля Н:Парамагнетикам соответствует кривая 

-:  3

  -:  1

  -:  2

  +:  4

I:

S: Характер зависимости магнитной проницаемости ферромагнетика  от напряженности внешнего магнитного поля Н показан на графике 

-:  

  +:  

  -:  

  -:  

I:

S: На рисунке показана зависимость поляризованности  Р в сегнетоэлектрике от напряженности Е внешнего электрического поля:Участок  соответствует 

-:  остаточной поляризации сегнетоэлектрика

  -:  спонтанной поляризации сегнетоэлектрика

  -:  коэрцитивной силе сегнетоэлектрика

 +:  поляризации насыщения сегнетоэлектрика

V2: Уравнения Максвелла

I:

S: Физический смысл уравнения Максвелла  заключается в следующем:

+:  источником вихревого магнитного поля помимо токов проводимости является изменяющееся со временем электрическое поле

  -:  изменяющееся со временем магнитное поле порождает вихревое электрическое поле

  -:  «магнитных зарядов» не существует: силовые линии магнитного поля замкнуты

  -:  источником электрического поля являются свободные электрические заряды

I:

S: Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля в интегральной форме имеет вид:,,,0.

Следующая система уравнений:,,, 0 –справедлива для 

-:  электромагнитного поля в отсутствие свободных зарядов

  +:  электромагнитного поля в отсутствие свободных зарядов и токов проводимости

  -:  электромагнитного поля в отсутствие токов проводимости

-: стационарных электрических и магнитных полей

I:

S: Уравнения Максвелла являются основными законами классической макроскопической электродинамики, сформулированными на основе обобщения важнейших законов электростатики и электромагнетизма. Эти уравнения в интегральной форме имеют вид:1).;2).;3).;4). 0.Четвертое уравнение Максвелла является обобщением

-: теоремы Остроградского – Гаусса для магнитного поля

+: закона электромагнитной индукции

-: теоремы Остроградского – Гаусса для электростатического поля в среде

-: закона полного тока в среде

I:

S: Уравнения Максвелла являются основными законами классической макроскопической электродинамики, сформулированными на основе обобщения важнейших законов электростатики и электромагнетизма. Эти уравнения в интегральной форме имеют вид:1).;2).;3).;4). 0.Третье уравнение Максвелла является обобщением

+: теоремы Остроградского – Гаусса для электростатического поля в среде

-: закона электромагнитной индукции

-: теоремы Остроградского – Гаусса для магнитного поля

-: закона полного тока в среде

I:

S: Утверждение «Переменное электрическое поле, наряду с электрическим током, является источником магнитного поля» раскрывает физический смысл уравнения

-:

+:

-:

-: 0.

I:

S: Обобщением теоремы Остроградского – Гаусса для электростатического поля в среде является уравнение

-:

-:

-:

+:

V2: Явление электромагнитной индукции

I:

S: По параллельным металлическим проводникам, расположенным в однородном магнитном поле, с постоянным ускорением перемещается проводящая перемычка, длиной  (см. рис.). Если сопротивлением перемычки и направляющих можно пренебречь, то зависимость индукционного тока от времени можно представить графиком 

-:  

  +:  

  -:  

  -:  

I:

S: Прямоугольная проволочная рамка расположена в одной плоскости с прямолинейным длинным проводником, по которому течет ток I. Индукционный ток в рамке будет направлен по часовой стрелке при ее 

+:  поступательном перемещении в отрицательном направлении оси OX

  -:  поступательном перемещении в положительном направлении оси OX

  -:  поступательном перемещении в положительном направлении оси OY

-:  вращении вокруг оси, совпадающей с длинным проводником

I:

S: На рисунке представлена зависимость магнитного потока, пронизывающего некоторый контур, от времени:График зависимости ЭДС индукции в контуре от времени представлен на рисунке 

+:  

  -:  

  -:  

   -:  

I:

S: Проводящий плоский контур площадью 75 см2 расположен в магнитном поле перпендикулярно линиям магнитной индукции. Если магнитная индукция изменяется по закону  мТл, то ЭДС индукции, возникающая в контуре в момент времени  (в мВ), равна 

+:  0,18

  -:  180

  -:  1,8

  -:  18

I:

S: Контур площадью  м2  расположен перпендикулярно к линиям магнитной индукции. Магнитная индукция изменяется по закону . ЭДС индукции, возникающая в контуре, изменяется по закону

+:  

  -:  

  -:  

  -:  

I:

S: На рисунке показана зависимость силы тока от времени в электрической цепи с индуктивностью 1 мГн:Модуль среднего значения ЭДС самоиндукции в интервале от 0 до 5 смкВ) равен 

-:  6

  -:  30

  -:  0

  +:  15

I:

S: Сила тока, протекающего в катушке, изменяется по закону . Если при этом на концах катушки в момент времени  наводится ЭДС самоиндукции величиной , то индуктивность катушки (в ) равна 

+:  0,01

  -:  0,2

  -:  0,1

  -:  0,02

I:

S: Сила тока в проводящем круговом контуре индуктивностью 100 мГн изменяется с течением времени по закону  (в единицах СИ):Абсолютная величина ЭДС самоиндукции в момент времени 2 с равна ____ ; при этом индукционный ток направлен 

-:  0,12 В; против часовой стрелки

  +:  0,38 В; против часовой стрелки

  -:  0,12 В; по часовой стрелке

  -:  0,38 В; по часовой стрелке

I:

S: На рисунке представлена зависимость ЭДС индукции в контуре от времени. Магнитный поток сквозь площадку, ограниченную контуром, увеличивается со временем по закону  (а, b, c – постоянные) в интервале 

-:  В

  +:  С

  -:  А

  -:  D

  -:  Е

I:

S: Проводящая рамка вращается с постоянной угловой скоростью в однородном магнитном поле вокруг оси, лежащей в плоскости рамки и перпендикулярной вектору индукции  (см. рис.). На рисунке также представлен график зависимости от времени потока вектора магнитной индукции, пронизывающего рамку. Если максимальное значение магнитного потока  мВб, сопротивление рамки  Ом, а время измерялось в секундах, то закон изменения со временем силы индукционного тока имеет вид 

+:  

  -:  

  -:  

  -:  

V2: Магнитостатика

I:

S: На рисунке изображены сечения двух прямолинейных длинных параллельных проводников с противоположно направленными токами, причем  . Индукция  магнитного поля равна нулю на участке 

-:  d

  -:  а

  +:  b

  -:  c

I:

S: Рамка с током с магнитным дипольным моментом , направление которого указано на рисунке, находится в однородном магнитном поле:Момент сил, действующих на магнитный диполь, направлен

-:  перпендикулярно плоскости рисунка к нам

  -:  перпендикулярно плоскости рисунка от нас

  +:  по направлению вектора магнитной индукции

  -:  противоположно вектору магнитной индукции

I:

S: Небольшой контур с током I помещен в неоднородное магнитное поле с индукцией . Плоскость контура перпендикулярна плоскости чертежа, но не перпендикулярна линиям индукции. Под действием поля контур 

-:  повернется против часовой стрелки и сместится влево

  +:  повернется против часовой стрелки и сместится вправо

  -:  повернется по часовой стрелке и сместится вправо

  -:  повернется по часовой стрелке и сместится влево

I:

S: Протон влетает в однородное магнитное поле перпендикулярно линиям магнитной индукции и начинает двигаться по окружности. При увеличении кинетической энергии протона (если ) в 4 раза радиус окружности 

-:  увеличится в 2 раза

  +:  увеличится в 4 раза

  -:  уменьшится в 2 раза

  -:  уменьшится в 4 раза

I:

S: Поле создано прямолинейным длинным проводником с током I1. Если отрезок проводника с током I2 расположен в одной плоскости с длинным проводником так, как показано на рисунке, то сила Ампера

-:  лежит в плоскости чертежа и направлена влево

  -:  лежит в плоскости чертежа и направлена вправо

  -:  перпендикулярна плоскости чертежа и направлена «от нас»

  -:  перпендикулярна плоскости чертежа и направлена «к нам»

I:

S: Электрон влетает в магнитное поле, создаваемое прямолинейным длинным проводником с током в направлении, параллельном проводнику (см. рис.).При этом сила Лоренца, действующая на электрон, 

-:  лежит в плоскости чертежа и направлена влево

  -:  лежит в плоскости чертежа и направлена вправо

  -:  перпендикулярна плоскости чертежа и направлена «от нас»

  +:  перпендикулярна плоскости чертежа и направлена «к нам»

I:

S: На рисунке изображен вектор скорости движущегося электрона:Вектор магнитной индукции  поля, создаваемого электроном при движении, в точке С направлен 

+:  от нас

  -:  сверху вниз

  -:  на нас

  -:  снизу вверх

I:



Страницы: 1 | 2 | Весь текст


Предыдущий:

Следующий: